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高分子材料表征第五章激光拉曼光谱法

应用激光光源的拉曼光谱法。应用激光具有单色性好、方向性强、亮度高、相干性好等特性。拉曼光谱法的检测是用可见激光(也有用紫外激光或近红外激光进行检测)来检测处于红外区的分子的振动和转动能量,它是 一种间接的检测方法。物质分子总在不停地振动,这种振动是由各种简正振动叠加而成的。当简正振动能产生偶极矩的变化时,它能吸收相应的红外光,即这种简正振动具有红外活性;具 有拉曼活性的简正振动,在振动时能产生极化度的变化,它能与入射光子产生能量交换,使散射光子的能量与入射光子的能量产生差别,这种能量的差别称为拉曼位 移(Raman Shift),它与分子振动的能级有关,拉曼位移的能量水平也处于红外光谱区www.book6789.com防采集请勿采集本网。

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

曼光谱。这些谱图是1500~1800cm-

1局部光谱放大4倍的结果。可见杂质在1660cm-1

有峰归属于反式—CH=CH基团而纯LDPE和

EVA薄膜在这一位置无峰HDPE 虽然有峰但位置在1640cm-1归属于—C=CH2所以说明该杂质不是PE而是EVA热降解的产物由于脱乙

酸而产生—CH=CH基团。高分子材料的定性分析高分子材料的定量分析?拉曼光谱的谱带强度与组分浓度成正比因此定量分析涉及谱带的绝对强度。因为

受到实验条件的影响如光源输出时小的涨落绝对强度是不易测准的。为此必须采用体系内的谱带作内标用强度比的

方法代替不易测定的绝对强度。液态样品常用溶剂的特征谱带为内标固态样品可选用样品自身的某一谱带为内标。高分子材料的定量分析?2906cm-1是聚氯乙烯的特征峰。由于聚偏氯乙烯和聚氯乙烯都有CH不对称伸缩振

动的2926cm-1峰故可以该峰作为内标。氯乙烯含量按下式计算

共聚物中VC2906

2926AKA

高分子材料的定量分析高分子材料的定量分析高分子材料的结构分析?1、构型?拉曼光谱研究聚二烯烃的几何异构十分有效

因为C=C键的拉曼散射很强且因结构而异。例如聚异戊二烯的1,4结构的谱带在1662cm-13,4结构在1641cm-11,2结构在1639cm-1。

?聚丁二烯顺1,4结构在1650cm-1反1,4结

构在1664cm-11,2结构在1639cm-1。构型分析?聚丙烯的不同旋光异构体有相当不同的拉曼光谱。全同聚 丙烯有一系列非常尖锐的谱

带间同聚丙烯的峰少且宽而无规聚丙烯的谱图细节又进一步减少。构型分析构 象?由于C—C骨架振动是强谱带这些谱带高度偶合构象的任何变化会通过改变偶合

而改变谱带所以可用于研究高分子的链构象。构象?例如聚四氟乙烯其构象与温度有关19℃以下为136螺旋19℃以上是157螺旋。对于

结晶聚四氟乙烯可计算出有24个振动模式其

中21个模式有拉曼活性。所以其拉曼光谱有许

多锐峰其中4个特强。将样品冷至19℃以下

并未发现主要谱带有位移说明136螺旋和

157螺旋两种构象的拉曼光谱差别很小。但根

据计算平面锯齿形构象与之应当有较大的频

率差别所以实验结果排除了平面锯齿形构象

的可能性。构 象?水溶液研究是拉曼光谱的一大特色聚乙二醇水溶液中链构象的研究是一个典型例子。固态的结晶态

聚乙二醇的拉曼光谱是复杂的有许多强的锐峰

可以观察到由于结晶中螺旋构象而引起的峰的分裂。

但如果将样品熔融或溶解于氯仿峰都变得很宽并

发生位移而且观察不到分裂说明原结晶态固体

中的螺旋构象已不存在。但有趣的是其水

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

曼光谱。这些谱图是1500~1800cm-

1局部光谱放大4倍的结果。可见杂质在1660cm-1

有峰归属于反式—CH=CH基团而纯LDPE和

EVA薄膜在这一位置无峰HDPE 虽然有峰但位置在1640cm-1归属于—C=CH2所以说明该杂质不是PE而是EVA热降解的产物由于脱乙

酸而产生—CH=CH基团。高分子材料的定性分析高分子材料的定量分析?拉曼光谱的谱带强度与组分浓度成正比因此定量分析涉及谱带的绝对强度。因为

受到实验条件的影响如光源输出时小的涨落绝对强度是不易测准的。为此必须采用体系内的谱带作内标用强度比的

方法代替不易测定的绝对强度。液态样品常用溶剂的特征谱带为内标固态样品可选用样品自身的某一谱带为内标。高分子材料的定量分析?2906cm-1是聚氯乙烯的特征峰。由于聚偏氯乙烯和聚氯乙烯都有CH不对称伸缩振

动的2926cm-1峰故可以该峰作为内标。氯乙烯含量按下式计算

共聚物中VC2906

2926AKA

高分子材料的定量分析高分子材料的定量分析高分子材料的结构分析?1、构型?拉曼光谱研究聚二烯烃的几何异构十分有效

因为C=C键的拉曼散射很强且因结构而异。例如聚异戊二烯的1,4结构的谱带在1662cm-13,4结构在1641cm-11,2结构在1639cm-1。

?聚丁二烯顺1,4结构在1650cm-1反1,4结

构在1664cm-11,2结构在1639cm-1。构型分析?聚丙烯的不同旋光异构体有相当不同的拉曼光谱。全同聚 丙烯有一系列非常尖锐的谱

带间同聚丙烯的峰少且宽而无规聚丙烯的谱图细节又进一步减少。构型分析构 象?由于C—C骨架振动是强谱带这些谱带高度偶合构象的任何变化会通过改变偶合

而改变谱带所以可用于研究高分子的链构象。构象?例如聚四氟乙烯其构象与温度有关19℃以下为136螺旋19℃以上是157螺旋。对于

结晶聚四氟乙烯可计算出有24个振动模式其

中21个模式有拉曼活性。所以其拉曼光谱有许

多锐峰其中4个特强。将样品冷至19℃以下

并未发现主要谱带有位移说明136螺旋和

157螺旋两种构象的拉曼光谱差别很小。但根

据计算平面锯齿形构象与之应当有较大的频

率差别所以实验结果排除了平面锯齿形构象

的可能性。构 象?水溶液研究是拉曼光谱的一大特色聚乙二醇水溶液中链构象的研究是一个典型例子。固态的结晶态

聚乙二醇的拉曼光谱是复杂的有许多强的锐峰

可以观察到由于结晶中螺旋构象而引起的峰的分裂。

但如果将样品熔融或溶解于氯仿峰都变得很宽并

发生位移而且观察不到分裂说明原结晶态固体

中的螺旋构象已不存在。但有趣的是其水

溶液的拉曼光谱却保留了分裂的较尖锐的峰形这意味着即使在水溶液中分子链也仍保留着相当数量的螺旋

构象。构 象构 象分子量和结晶度?除了构型和构象外拉曼光谱还对结晶度、分子量和端基等高分子的结构特性敏感。a是分子量为

800的聚乙烯蜡b是结晶度为50的聚乙烯薄膜

c和d分别是分子量为104和105的高密度、高熔点

聚乙烯其中d几乎完全结晶(伸直链型)。比较a、

c和d可知随着分子量提高890cm-1谱带逐渐减

弱。比较b和d可知结晶度越大1300和14001500cm-1的诸峰越尖锐。当分子链端有乙烯基时在1650cm-1附近有明显的特征峰。结晶度和分子量橡胶的硫化过程研究?由于S—S伸缩振动出现在724、756cm-1比相应的C—H谱带强10倍以上在317、

337cm-1处的C—S—C谱带也很强因此可用于研究橡胶的硫化过程。紫外光谱分析?第一节基本原理紫外—可见光区是由三部分组成的。波长在13.6—

200nm的区域称为远紫外区由于这个区内空气有

吸收所以又称为真空紫外区波长在200—380nm

的称为近紫外区波长在380780nm的称为可见光

区。一般的紫外—可见光谱只包括后面两个区域。紫外光谱分析?当紫外光照射分子时—分子吸收光子能量后受激发而从一个能级迁到另一个能级

由于分子的能量是量子化的所以只能吸收等于分子内两个能级差的光子2 1/E E E hv hc    紫外光谱分析?紫外光的波长以300nm代入上式或求出紫外光的能量为87

3 10

6.62 4

3 10E

  

EV)紫外光谱分析?一个分子的能心是电子能、振动能和转动能三部分的总和。电子能级为1~20eV振动

能级为门0.05-1ev转动能级为0.05eV。可见紫外光能引起电子的跃迁由于内层电子的能级很低一般不易激发故电子能级的跃迁主要是指价电子的跃迁。因此紫外吸收光谱是由于分子吸收光能后价电子基态能级激发到能量更高的激发态而产生的,所以紫外光谱也称电子光谱。紫外光谱分析?紫外光的能量较高在引起价电子跃迁的同时。也会引起只需要低能量的分子振动和转

动。结果是紫外吸收光谱不是一条条谱线。而是较宽的谱带。?让不同波长的紫外光连续通过样品以样品

的吸光度A对波长作图就得到紫外吸收光

谱。紫外光谱分析紫外光谱分析?朗伯—比耳定律是紫外光谱定量分析的基础。

?Alog(I0/I)=lc?的单位是Lmol·cm c的单位是g/L 紫外光谱分析?参数max和max很重要。?(1) max表示吸收的最大波长即最大吸

收峰位置。?(2) max表示最大吸收的摩尔消光系数。因为与A成正比谱图可以用为

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

曼光谱。这些谱图是1500~1800cm-

1局部光谱放大4倍的结果。可见杂质在1660cm-1

有峰归属于反式—CH=CH基团而纯LDPE和

EVA薄膜在这一位置无峰HDPE 虽然有峰但位置在1640cm-1归属于—C=CH2所以说明该杂质不是PE而是EVA热降解的产物由于脱乙

酸而产生—CH=CH基团。高分子材料的定性分析高分子材料的定量分析?拉曼光谱的谱带强度与组分浓度成正比因此定量分析涉及谱带的绝对强度。因为

受到实验条件的影响如光源输出时小的涨落绝对强度是不易测准的。为此必须采用体系内的谱带作内标用强度比的

方法代替不易测定的绝对强度。液态样品常用溶剂的特征谱带为内标固态样品可选用样品自身的某一谱带为内标。高分子材料的定量分析?2906cm-1是聚氯乙烯的特征峰。由于聚偏氯乙烯和聚氯乙烯都有CH不对称伸缩振

动的2926cm-1峰故可以该峰作为内标。氯乙烯含量按下式计算

共聚物中VC2906

2926AKA

高分子材料的定量分析高分子材料的定量分析高分子材料的结构分析?1、构型?拉曼光谱研究聚二烯烃的几何异构十分有效

因为C=C键的拉曼散射很强且因结构而异。例如聚异戊二烯的1,4结构的谱带在1662cm-13,4结构在1641cm-11,2结构在1639cm-1。

?聚丁二烯顺1,4结构在1650cm-1反1,4结

构在1664cm-11,2结构在1639cm-1。构型分析?聚丙烯的不同旋光异构体有相当不同的拉曼光谱。全同聚 丙烯有一系列非常尖锐的谱

带间同聚丙烯的峰少且宽而无规聚丙烯的谱图细节又进一步减少。构型分析构 象?由于C—C骨架振动是强谱带这些谱带高度偶合构象的任何变化会通过改变偶合

而改变谱带所以可用于研究高分子的链构象。构象?例如聚四氟乙烯其构象与温度有关19℃以下为136螺旋19℃以上是157螺旋。对于

结晶聚四氟乙烯可计算出有24个振动模式其

中21个模式有拉曼活性。所以其拉曼光谱有许

多锐峰其中4个特强。将样品冷至19℃以下

并未发现主要谱带有位移说明136螺旋和

157螺旋两种构象的拉曼光谱差别很小。但根

据计算平面锯齿形构象与之应当有较大的频

率差别所以实验结果排除了平面锯齿形构象

的可能性。构 象?水溶液研究是拉曼光谱的一大特色聚乙二醇水溶液中链构象的研究是一个典型例子。固态的结晶态

聚乙二醇的拉曼光谱是复杂的有许多强的锐峰

可以观察到由于结晶中螺旋构象而引起的峰的分裂。

但如果将样品熔融或溶解于氯仿峰都变得很宽并

发生位移而且观察不到分裂说明原结晶态固体

中的螺旋构象已不存在。但有趣的是其水

溶液的拉曼光谱却保留了分裂的较尖锐的峰形这意味着即使在水溶液中分子链也仍保留着相当数量的螺旋

构象。构 象构 象分子量和结晶度?除了构型和构象外拉曼光谱还对结晶度、分子量和端基等高分子的结构特性敏感。a是分子量为

800的聚乙烯蜡b是结晶度为50的聚乙烯薄膜

c和d分别是分子量为104和105的高密度、高熔点

聚乙烯其中d几乎完全结晶(伸直链型)。比较a、

c和d可知随着分子量提高890cm-1谱带逐渐减

弱。比较b和d可知结晶度越大1300和14001500cm-1的诸峰越尖锐。当分子链端有乙烯基时在1650cm-1附近有明显的特征峰。结晶度和分子量橡胶的硫化过程研究?由于S—S伸缩振动出现在724、756cm-1比相应的C—H谱带强10倍以上在317、

337cm-1处的C—S—C谱带也很强因此可用于研究橡胶的硫化过程。紫外光谱分析?第一节基本原理紫外—可见光区是由三部分组成的。波长在13.6—

200nm的区域称为远紫外区由于这个区内空气有

吸收所以又称为真空紫外区波长在200—380nm

的称为近紫外区波长在380780nm的称为可见光

区。一般的紫外—可见光谱只包括后面两个区域。紫外光谱分析?当紫外光照射分子时—分子吸收光子能量后受激发而从一个能级迁到另一个能级

由于分子的能量是量子化的所以只能吸收等于分子内两个能级差的光子2 1/E E E hv hc    紫外光谱分析?紫外光的波长以300nm代入上式或求出紫外光的能量为87

3 10

6.62 4

3 10E

  

EV)紫外光谱分析?一个分子的能心是电子能、振动能和转动能三部分的总和。电子能级为1~20eV振动

能级为门0.05-1ev转动能级为0.05eV。可见紫外光能引起电子的跃迁由于内层电子的能级很低一般不易激发故电子能级的跃迁主要是指价电子的跃迁。因此紫外吸收光谱是由于分子吸收光能后价电子基态能级激发到能量更高的激发态而产生的,所以紫外光谱也称电子光谱。紫外光谱分析?紫外光的能量较高在引起价电子跃迁的同时。也会引起只需要低能量的分子振动和转

动。结果是紫外吸收光谱不是一条条谱线。而是较宽的谱带。?让不同波长的紫外光连续通过样品以样品

的吸光度A对波长作图就得到紫外吸收光

谱。紫外光谱分析紫外光谱分析?朗伯—比耳定律是紫外光谱定量分析的基础。

?Alog(I0/I)=lc?的单位是Lmol·cm c的单位是g/L 紫外光谱分析?参数max和max很重要。?(1) max表示吸收的最大波长即最大吸

收峰位置。?(2) max表示最大吸收的摩尔消光系数。因为与A成正比谱图可以用为

纵坐标

因而也可表示吸收峰的强度。一般地>104为强吸收(不超过105)=103~104为中等吸收<103为弱吸收由于这种跃迁的

几率很小称为禁戒跃迁。紫外光谱分析?电子跃迁类型和吸收带?最可能的电子跃迁方式是把一个电子从分

子的最高占有轨道推移到可采用的最低未充满轨道更一般地说即可以从占有轨道向邻近的更高级轨道激发紫外光谱分析?价电子主要包括三种电子形成单键的电子形成重键的电子和未共有的电子或称

为非键的电子。通常将能景较低的分子轨道称为成键轨道能量较高的称为反键轨道。三种电子形成的五种轨道的能级示意

于图9—2 紫外光谱分析紫外光谱分析?在四种电子跃迂中所需能量最高(约7.7×105J/mol,max200nm属远紫外区。

比如聚烯烃含有C—H和C—C键都是键它们的吸收光谱在远紫外区。典型的情况如聚乙烯远紫外光谱在155nm处有吸收。紫外光谱分析?跃迁的max=150~250nm大部分低于200nm而且=100~3000大部分低于200。

该跃迁对紫外光谱不太重要。含杂原子的饱和有机化合物的吸收属于这类跃迁。紫外光谱分析?对紫外光谱重要的跃迁是和这两类跃迁都要求分子中含有共价键的不饱和基团

如C=C、共轭双键、芳、CC、N=N、C=S、

N02、NO3、COOH、CONH、C=O等

称为发色团另有一些基团本身虽然没有

生色作用但与发色团相连时能通过分

配未成键电子来扩展发色团的共轭性从

而增加吸收系数。这类基团称为助色团

它们是具有未成键电子的饱和基团如OH、

OR、NH2、NR2、SH、SR、F、CI等。紫外光谱吸收?R吸收带跃迁C=O、—NO2、—NO、—NN等发色基团引起。特点是波

长较长但吸收较弱(<100)属禁戒跃迁。测定这种吸收带时需用浓溶液。?K吸收带(跃迁)由共轭烯烃和取代芳香化

合物引起。特点是波长较短但吸收较强

(>10 000)。紫外光谱分析?3B吸收带(苯环振动加跃迁)该吸收带是芳环、芳杂环的特征谱带吸收强度中

等(=1000)。特点是在230270nm谱带较宽且含多重峰或精细结构最强峰约在255nm处。精细结构是由于振动次能级的

影响当使用极性溶剂时精细结构常常看不到。图9—3是苯的B吸收带。紫外光谱分析紫外光谱分析?4E吸收带(跃迁)与B吸收带一样是芳香族的特征谱带吸收强度大(=2000

14000吸收波长偏向紫外的低波长部分有的在远紫外区。如苯的E1和E2带分别在184nm(=47000)和204nm (7000)苯上有助色团取代时E1移向近紫外区。紫外光谱分析?溶剂的影响?用于紫外吸收光谱的样品一般要制成溶

液。虽然薄膜也可以直接用于测

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

曼光谱。这些谱图是1500~1800cm-

1局部光谱放大4倍的结果。可见杂质在1660cm-1

有峰归属于反式—CH=CH基团而纯LDPE和

EVA薄膜在这一位置无峰HDPE 虽然有峰但位置在1640cm-1归属于—C=CH2所以说明该杂质不是PE而是EVA热降解的产物由于脱乙

酸而产生—CH=CH基团。高分子材料的定性分析高分子材料的定量分析?拉曼光谱的谱带强度与组分浓度成正比因此定量分析涉及谱带的绝对强度。因为

受到实验条件的影响如光源输出时小的涨落绝对强度是不易测准的。为此必须采用体系内的谱带作内标用强度比的

方法代替不易测定的绝对强度。液态样品常用溶剂的特征谱带为内标固态样品可选用样品自身的某一谱带为内标。高分子材料的定量分析?2906cm-1是聚氯乙烯的特征峰。由于聚偏氯乙烯和聚氯乙烯都有CH不对称伸缩振

动的2926cm-1峰故可以该峰作为内标。氯乙烯含量按下式计算

共聚物中VC2906

2926AKA

高分子材料的定量分析高分子材料的定量分析高分子材料的结构分析?1、构型?拉曼光谱研究聚二烯烃的几何异构十分有效

因为C=C键的拉曼散射很强且因结构而异。例如聚异戊二烯的1,4结构的谱带在1662cm-13,4结构在1641cm-11,2结构在1639cm-1。

?聚丁二烯顺1,4结构在1650cm-1反1,4结

构在1664cm-11,2结构在1639cm-1。构型分析?聚丙烯的不同旋光异构体有相当不同的拉曼光谱。全同聚 丙烯有一系列非常尖锐的谱

带间同聚丙烯的峰少且宽而无规聚丙烯的谱图细节又进一步减少。构型分析构 象?由于C—C骨架振动是强谱带这些谱带高度偶合构象的任何变化会通过改变偶合

而改变谱带所以可用于研究高分子的链构象。构象?例如聚四氟乙烯其构象与温度有关19℃以下为136螺旋19℃以上是157螺旋。对于

结晶聚四氟乙烯可计算出有24个振动模式其

中21个模式有拉曼活性。所以其拉曼光谱有许

多锐峰其中4个特强。将样品冷至19℃以下

并未发现主要谱带有位移说明136螺旋和

157螺旋两种构象的拉曼光谱差别很小。但根

据计算平面锯齿形构象与之应当有较大的频

率差别所以实验结果排除了平面锯齿形构象

的可能性。构 象?水溶液研究是拉曼光谱的一大特色聚乙二醇水溶液中链构象的研究是一个典型例子。固态的结晶态

聚乙二醇的拉曼光谱是复杂的有许多强的锐峰

可以观察到由于结晶中螺旋构象而引起的峰的分裂。

但如果将样品熔融或溶解于氯仿峰都变得很宽并

发生位移而且观察不到分裂说明原结晶态固体

中的螺旋构象已不存在。但有趣的是其水

溶液的拉曼光谱却保留了分裂的较尖锐的峰形这意味着即使在水溶液中分子链也仍保留着相当数量的螺旋

构象。构 象构 象分子量和结晶度?除了构型和构象外拉曼光谱还对结晶度、分子量和端基等高分子的结构特性敏感。a是分子量为

800的聚乙烯蜡b是结晶度为50的聚乙烯薄膜

c和d分别是分子量为104和105的高密度、高熔点

聚乙烯其中d几乎完全结晶(伸直链型)。比较a、

c和d可知随着分子量提高890cm-1谱带逐渐减

弱。比较b和d可知结晶度越大1300和14001500cm-1的诸峰越尖锐。当分子链端有乙烯基时在1650cm-1附近有明显的特征峰。结晶度和分子量橡胶的硫化过程研究?由于S—S伸缩振动出现在724、756cm-1比相应的C—H谱带强10倍以上在317、

337cm-1处的C—S—C谱带也很强因此可用于研究橡胶的硫化过程。紫外光谱分析?第一节基本原理紫外—可见光区是由三部分组成的。波长在13.6—

200nm的区域称为远紫外区由于这个区内空气有

吸收所以又称为真空紫外区波长在200—380nm

的称为近紫外区波长在380780nm的称为可见光

区。一般的紫外—可见光谱只包括后面两个区域。紫外光谱分析?当紫外光照射分子时—分子吸收光子能量后受激发而从一个能级迁到另一个能级

由于分子的能量是量子化的所以只能吸收等于分子内两个能级差的光子2 1/E E E hv hc    紫外光谱分析?紫外光的波长以300nm代入上式或求出紫外光的能量为87

3 10

6.62 4

3 10E

  

EV)紫外光谱分析?一个分子的能心是电子能、振动能和转动能三部分的总和。电子能级为1~20eV振动

能级为门0.05-1ev转动能级为0.05eV。可见紫外光能引起电子的跃迁由于内层电子的能级很低一般不易激发故电子能级的跃迁主要是指价电子的跃迁。因此紫外吸收光谱是由于分子吸收光能后价电子基态能级激发到能量更高的激发态而产生的,所以紫外光谱也称电子光谱。紫外光谱分析?紫外光的能量较高在引起价电子跃迁的同时。也会引起只需要低能量的分子振动和转

动。结果是紫外吸收光谱不是一条条谱线。而是较宽的谱带。?让不同波长的紫外光连续通过样品以样品

的吸光度A对波长作图就得到紫外吸收光

谱。紫外光谱分析紫外光谱分析?朗伯—比耳定律是紫外光谱定量分析的基础。

?Alog(I0/I)=lc?的单位是Lmol·cm c的单位是g/L 紫外光谱分析?参数max和max很重要。?(1) max表示吸收的最大波长即最大吸

收峰位置。?(2) max表示最大吸收的摩尔消光系数。因为与A成正比谱图可以用为

纵坐标

因而也可表示吸收峰的强度。一般地>104为强吸收(不超过105)=103~104为中等吸收<103为弱吸收由于这种跃迁的

几率很小称为禁戒跃迁。紫外光谱分析?电子跃迁类型和吸收带?最可能的电子跃迁方式是把一个电子从分

子的最高占有轨道推移到可采用的最低未充满轨道更一般地说即可以从占有轨道向邻近的更高级轨道激发紫外光谱分析?价电子主要包括三种电子形成单键的电子形成重键的电子和未共有的电子或称

为非键的电子。通常将能景较低的分子轨道称为成键轨道能量较高的称为反键轨道。三种电子形成的五种轨道的能级示意

于图9—2 紫外光谱分析紫外光谱分析?在四种电子跃迂中所需能量最高(约7.7×105J/mol,max200nm属远紫外区。

比如聚烯烃含有C—H和C—C键都是键它们的吸收光谱在远紫外区。典型的情况如聚乙烯远紫外光谱在155nm处有吸收。紫外光谱分析?跃迁的max=150~250nm大部分低于200nm而且=100~3000大部分低于200。

该跃迁对紫外光谱不太重要。含杂原子的饱和有机化合物的吸收属于这类跃迁。紫外光谱分析?对紫外光谱重要的跃迁是和这两类跃迁都要求分子中含有共价键的不饱和基团

如C=C、共轭双键、芳、CC、N=N、C=S、

N02、NO3、COOH、CONH、C=O等

称为发色团另有一些基团本身虽然没有

生色作用但与发色团相连时能通过分

配未成键电子来扩展发色团的共轭性从

而增加吸收系数。这类基团称为助色团

它们是具有未成键电子的饱和基团如OH、

OR、NH2、NR2、SH、SR、F、CI等。紫外光谱吸收?R吸收带跃迁C=O、—NO2、—NO、—NN等发色基团引起。特点是波

长较长但吸收较弱(<100)属禁戒跃迁。测定这种吸收带时需用浓溶液。?K吸收带(跃迁)由共轭烯烃和取代芳香化

合物引起。特点是波长较短但吸收较强

(>10 000)。紫外光谱分析?3B吸收带(苯环振动加跃迁)该吸收带是芳环、芳杂环的特征谱带吸收强度中

等(=1000)。特点是在230270nm谱带较宽且含多重峰或精细结构最强峰约在255nm处。精细结构是由于振动次能级的

影响当使用极性溶剂时精细结构常常看不到。图9—3是苯的B吸收带。紫外光谱分析紫外光谱分析?4E吸收带(跃迁)与B吸收带一样是芳香族的特征谱带吸收强度大(=2000

14000吸收波长偏向紫外的低波长部分有的在远紫外区。如苯的E1和E2带分别在184nm(=47000)和204nm (7000)苯上有助色团取代时E1移向近紫外区。紫外光谱分析?溶剂的影响?用于紫外吸收光谱的样品一般要制成溶

液。虽然薄膜也可以直接用于测

定但只能用于定性因为其不均匀性会给定量带来困难。制样的首要问题是溶剂的选择用不同溶剂所测的吸收光谱往往不同。在

选择溶剂时要注意三点紫外光谱分析?选择能将高分子充分溶解的溶剂?选择在测定范围内没有吸收或吸收很弱

的溶剂。芳香族溶剂不宜在紫外线300nm以下测定脂肪醛和酮类在280nm附近具有最大吸收。在近紫外区完全透明的有水、烃类、脂肪醇类、乙醚、稀NaOHNH40H、HCI溶液等大半透明的有氯仿和四氯化碳等。表9—1列出了常用溶剂可应用的波长

下限。紫外光谱分析?在测定样品前应先将选定的溶剂进行测试检查是否符合要求。用10mm石英吸收池装

溶剂以空吸收池为参比测定。一般对波长220~210nm溶剂的吸收不得超过0.4对241250nm不得超过0.2对250—

300nm不得超过0.1对300nm以上不得超过0.05。紫外光谱分析?3溶剂对吸收光谱的影响。溶剂对紫外吸收光谱的影响是比较复杂的。一般来说

当溶剂从非极性变成极性时光谱变得平滑精细结构消失。?溶剂极性对光谱的另一影响是改变谱带极

大值的位置可归纳为两条一般规则紫外光谱分析?①由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂的极性增大向长波方向移动(红移)。这是因为激发态比基态

极性大因而激发态较易被极性溶剂稳定化结

果跃迁能量减少而产生红移。

?②由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂生成氢键

能力的增强向短波方向移动(蓝移或紫移)。这

是因为基态比激发态极性大因此与极性溶剂间

产生较强的氢键而被稳定化从而跃迁能增加

即产生蓝移。紫外光谱分析?溶剂的酸碱性也有很大影响。如苯胺在中性溶液中=280nm在酸性溶液中移

254nm。苯酚在中性溶液中max=270nm在碱性溶液中移至287nm。这是由于pH值的变化使-NH2或-OH与苯环的共轭体系发

生变化增加共轭发生红移反之发生蓝移。紫外光谱分析?第二节 高分子的紫外吸收光谱?定 性 分 析紫外光谱分析?由于高分子的紫外吸收峰通常只有23个且峰形平缓因此它的选择性不如红外光

谱。而且紫外光谱主要决定于分子中发色

和助色团的特性而不是整个分子的特性

所以紫外吸收光谱用于定性分析不如红外

光谱重要和准确。

?因为只有具有重键和芳香共轭体系的高

分子才有近紫外活性所以紫外光谱能测

定的高分子种类受到很大局限。在作定性分析时如果没有相应高分子的标准谱图可供对照也可以根据以下有机化合物中发色团的出峰规律来分析例如

一个化合物在220800nm无明显吸收它

可能是脂肪族碳氢化合

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

曼光谱。这些谱图是1500~1800cm-

1局部光谱放大4倍的结果。可见杂质在1660cm-1

有峰归属于反式—CH=CH基团而纯LDPE和

EVA薄膜在这一位置无峰HDPE 虽然有峰但位置在1640cm-1归属于—C=CH2所以说明该杂质不是PE而是EVA热降解的产物由于脱乙

酸而产生—CH=CH基团。高分子材料的定性分析高分子材料的定量分析?拉曼光谱的谱带强度与组分浓度成正比因此定量分析涉及谱带的绝对强度。因为

受到实验条件的影响如光源输出时小的涨落绝对强度是不易测准的。为此必须采用体系内的谱带作内标用强度比的

方法代替不易测定的绝对强度。液态样品常用溶剂的特征谱带为内标固态样品可选用样品自身的某一谱带为内标。高分子材料的定量分析?2906cm-1是聚氯乙烯的特征峰。由于聚偏氯乙烯和聚氯乙烯都有CH不对称伸缩振

动的2926cm-1峰故可以该峰作为内标。氯乙烯含量按下式计算

共聚物中VC2906

2926AKA

高分子材料的定量分析高分子材料的定量分析高分子材料的结构分析?1、构型?拉曼光谱研究聚二烯烃的几何异构十分有效

因为C=C键的拉曼散射很强且因结构而异。例如聚异戊二烯的1,4结构的谱带在1662cm-13,4结构在1641cm-11,2结构在1639cm-1。

?聚丁二烯顺1,4结构在1650cm-1反1,4结

构在1664cm-11,2结构在1639cm-1。构型分析?聚丙烯的不同旋光异构体有相当不同的拉曼光谱。全同聚 丙烯有一系列非常尖锐的谱

带间同聚丙烯的峰少且宽而无规聚丙烯的谱图细节又进一步减少。构型分析构 象?由于C—C骨架振动是强谱带这些谱带高度偶合构象的任何变化会通过改变偶合

而改变谱带所以可用于研究高分子的链构象。构象?例如聚四氟乙烯其构象与温度有关19℃以下为136螺旋19℃以上是157螺旋。对于

结晶聚四氟乙烯可计算出有24个振动模式其

中21个模式有拉曼活性。所以其拉曼光谱有许

多锐峰其中4个特强。将样品冷至19℃以下

并未发现主要谱带有位移说明136螺旋和

157螺旋两种构象的拉曼光谱差别很小。但根

据计算平面锯齿形构象与之应当有较大的频

率差别所以实验结果排除了平面锯齿形构象

的可能性。构 象?水溶液研究是拉曼光谱的一大特色聚乙二醇水溶液中链构象的研究是一个典型例子。固态的结晶态

聚乙二醇的拉曼光谱是复杂的有许多强的锐峰

可以观察到由于结晶中螺旋构象而引起的峰的分裂。

但如果将样品熔融或溶解于氯仿峰都变得很宽并

发生位移而且观察不到分裂说明原结晶态固体

中的螺旋构象已不存在。但有趣的是其水

溶液的拉曼光谱却保留了分裂的较尖锐的峰形这意味着即使在水溶液中分子链也仍保留着相当数量的螺旋

构象。构 象构 象分子量和结晶度?除了构型和构象外拉曼光谱还对结晶度、分子量和端基等高分子的结构特性敏感。a是分子量为

800的聚乙烯蜡b是结晶度为50的聚乙烯薄膜

c和d分别是分子量为104和105的高密度、高熔点

聚乙烯其中d几乎完全结晶(伸直链型)。比较a、

c和d可知随着分子量提高890cm-1谱带逐渐减

弱。比较b和d可知结晶度越大1300和14001500cm-1的诸峰越尖锐。当分子链端有乙烯基时在1650cm-1附近有明显的特征峰。结晶度和分子量橡胶的硫化过程研究?由于S—S伸缩振动出现在724、756cm-1比相应的C—H谱带强10倍以上在317、

337cm-1处的C—S—C谱带也很强因此可用于研究橡胶的硫化过程。紫外光谱分析?第一节基本原理紫外—可见光区是由三部分组成的。波长在13.6—

200nm的区域称为远紫外区由于这个区内空气有

吸收所以又称为真空紫外区波长在200—380nm

的称为近紫外区波长在380780nm的称为可见光

区。一般的紫外—可见光谱只包括后面两个区域。紫外光谱分析?当紫外光照射分子时—分子吸收光子能量后受激发而从一个能级迁到另一个能级

由于分子的能量是量子化的所以只能吸收等于分子内两个能级差的光子2 1/E E E hv hc    紫外光谱分析?紫外光的波长以300nm代入上式或求出紫外光的能量为87

3 10

6.62 4

3 10E

  

EV)紫外光谱分析?一个分子的能心是电子能、振动能和转动能三部分的总和。电子能级为1~20eV振动

能级为门0.05-1ev转动能级为0.05eV。可见紫外光能引起电子的跃迁由于内层电子的能级很低一般不易激发故电子能级的跃迁主要是指价电子的跃迁。因此紫外吸收光谱是由于分子吸收光能后价电子基态能级激发到能量更高的激发态而产生的,所以紫外光谱也称电子光谱。紫外光谱分析?紫外光的能量较高在引起价电子跃迁的同时。也会引起只需要低能量的分子振动和转

动。结果是紫外吸收光谱不是一条条谱线。而是较宽的谱带。?让不同波长的紫外光连续通过样品以样品

的吸光度A对波长作图就得到紫外吸收光

谱。紫外光谱分析紫外光谱分析?朗伯—比耳定律是紫外光谱定量分析的基础。

?Alog(I0/I)=lc?的单位是Lmol·cm c的单位是g/L 紫外光谱分析?参数max和max很重要。?(1) max表示吸收的最大波长即最大吸

收峰位置。?(2) max表示最大吸收的摩尔消光系数。因为与A成正比谱图可以用为

纵坐标

因而也可表示吸收峰的强度。一般地>104为强吸收(不超过105)=103~104为中等吸收<103为弱吸收由于这种跃迁的

几率很小称为禁戒跃迁。紫外光谱分析?电子跃迁类型和吸收带?最可能的电子跃迁方式是把一个电子从分

子的最高占有轨道推移到可采用的最低未充满轨道更一般地说即可以从占有轨道向邻近的更高级轨道激发紫外光谱分析?价电子主要包括三种电子形成单键的电子形成重键的电子和未共有的电子或称

为非键的电子。通常将能景较低的分子轨道称为成键轨道能量较高的称为反键轨道。三种电子形成的五种轨道的能级示意

于图9—2 紫外光谱分析紫外光谱分析?在四种电子跃迂中所需能量最高(约7.7×105J/mol,max200nm属远紫外区。

比如聚烯烃含有C—H和C—C键都是键它们的吸收光谱在远紫外区。典型的情况如聚乙烯远紫外光谱在155nm处有吸收。紫外光谱分析?跃迁的max=150~250nm大部分低于200nm而且=100~3000大部分低于200。

该跃迁对紫外光谱不太重要。含杂原子的饱和有机化合物的吸收属于这类跃迁。紫外光谱分析?对紫外光谱重要的跃迁是和这两类跃迁都要求分子中含有共价键的不饱和基团

如C=C、共轭双键、芳、CC、N=N、C=S、

N02、NO3、COOH、CONH、C=O等

称为发色团另有一些基团本身虽然没有

生色作用但与发色团相连时能通过分

配未成键电子来扩展发色团的共轭性从

而增加吸收系数。这类基团称为助色团

它们是具有未成键电子的饱和基团如OH、

OR、NH2、NR2、SH、SR、F、CI等。紫外光谱吸收?R吸收带跃迁C=O、—NO2、—NO、—NN等发色基团引起。特点是波

长较长但吸收较弱(<100)属禁戒跃迁。测定这种吸收带时需用浓溶液。?K吸收带(跃迁)由共轭烯烃和取代芳香化

合物引起。特点是波长较短但吸收较强

(>10 000)。紫外光谱分析?3B吸收带(苯环振动加跃迁)该吸收带是芳环、芳杂环的特征谱带吸收强度中

等(=1000)。特点是在230270nm谱带较宽且含多重峰或精细结构最强峰约在255nm处。精细结构是由于振动次能级的

影响当使用极性溶剂时精细结构常常看不到。图9—3是苯的B吸收带。紫外光谱分析紫外光谱分析?4E吸收带(跃迁)与B吸收带一样是芳香族的特征谱带吸收强度大(=2000

14000吸收波长偏向紫外的低波长部分有的在远紫外区。如苯的E1和E2带分别在184nm(=47000)和204nm (7000)苯上有助色团取代时E1移向近紫外区。紫外光谱分析?溶剂的影响?用于紫外吸收光谱的样品一般要制成溶

液。虽然薄膜也可以直接用于测

定但只能用于定性因为其不均匀性会给定量带来困难。制样的首要问题是溶剂的选择用不同溶剂所测的吸收光谱往往不同。在

选择溶剂时要注意三点紫外光谱分析?选择能将高分子充分溶解的溶剂?选择在测定范围内没有吸收或吸收很弱

的溶剂。芳香族溶剂不宜在紫外线300nm以下测定脂肪醛和酮类在280nm附近具有最大吸收。在近紫外区完全透明的有水、烃类、脂肪醇类、乙醚、稀NaOHNH40H、HCI溶液等大半透明的有氯仿和四氯化碳等。表9—1列出了常用溶剂可应用的波长

下限。紫外光谱分析?在测定样品前应先将选定的溶剂进行测试检查是否符合要求。用10mm石英吸收池装

溶剂以空吸收池为参比测定。一般对波长220~210nm溶剂的吸收不得超过0.4对241250nm不得超过0.2对250—

300nm不得超过0.1对300nm以上不得超过0.05。紫外光谱分析?3溶剂对吸收光谱的影响。溶剂对紫外吸收光谱的影响是比较复杂的。一般来说

当溶剂从非极性变成极性时光谱变得平滑精细结构消失。?溶剂极性对光谱的另一影响是改变谱带极

大值的位置可归纳为两条一般规则紫外光谱分析?①由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂的极性增大向长波方向移动(红移)。这是因为激发态比基态

极性大因而激发态较易被极性溶剂稳定化结

果跃迁能量减少而产生红移。

?②由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂生成氢键

能力的增强向短波方向移动(蓝移或紫移)。这

是因为基态比激发态极性大因此与极性溶剂间

产生较强的氢键而被稳定化从而跃迁能增加

即产生蓝移。紫外光谱分析?溶剂的酸碱性也有很大影响。如苯胺在中性溶液中=280nm在酸性溶液中移

254nm。苯酚在中性溶液中max=270nm在碱性溶液中移至287nm。这是由于pH值的变化使-NH2或-OH与苯环的共轭体系发

生变化增加共轭发生红移反之发生蓝移。紫外光谱分析?第二节 高分子的紫外吸收光谱?定 性 分 析紫外光谱分析?由于高分子的紫外吸收峰通常只有23个且峰形平缓因此它的选择性不如红外光

谱。而且紫外光谱主要决定于分子中发色

和助色团的特性而不是整个分子的特性

所以紫外吸收光谱用于定性分析不如红外

光谱重要和准确。

?因为只有具有重键和芳香共轭体系的高

分子才有近紫外活性所以紫外光谱能测

定的高分子种类受到很大局限。在作定性分析时如果没有相应高分子的标准谱图可供对照也可以根据以下有机化合物中发色团的出峰规律来分析例如

一个化合物在220800nm无明显吸收它

可能是脂肪族碳氢化合

物、胺、腈、醇、

醚、羧酸的二缔体、氯代烃和氟代烃不含直链或环状的共轭体系没有醛基、酮基、Dr或I 紫外光谱分析?如果在210250nm具有强吸收带(10 000)可能是含有2个不饱和单位的共轭体系

?如果类似的强吸收带分别落在260、300或

330nm左右则可能相应地具有3、4或5个

不饱和单位的共轭体系如果在260300nm间存在中等吸收峰(200~ 1000)并有精细结构则表示有苯环存在紫外光谱分析?在250~300nm有弱吸收峰(20100)。表示羰基的存在若化合物有颜色则分

子中所含共轭的发色团和助色团的总数将大于5。?尽管只有有限的特征官能团才能发色使

紫外谱图过于简单而不利于定性但利用

紫外谱图很易将具有特征官能团的高分

子与不具特征官能团的高分子相区别开来。紫外光谱分析?二、定 量 分 析?紫外光谱法的吸收强度比红外光谱法大得

多红外的值很少超过103而紫外的值最高可达104105紫外光谱法的灵敏度高(10-4一10-5mol/L)测量准确度高于红外光

谱法紫外光谱法的仪器也比较简单操

作方便。所以紫外光谱法在定量分析上有

优势。紫外光谱分析?紫外光谱法很适合研究共聚组成、微量物质(单体中的杂质聚合物中的残留单体或

少量添加剂等)和聚合反应动力学。紫外光谱分析?(一)丁苯橡胶中共聚组成的分析?用氯仿为溶剂260nm为测定波长(含St25的

丁苯共聚物在氯仿中的最大吸收波长是260nm随苯乙烯含量增加会向高波长偏移)。在氯仿溶液中当且260nm时丁二烯吸收很弱消光系数是苯乙烯的2可以忽略。但丁苯橡胶中的芳胺

类防老剂的影响必须扣除。选定260和275nm两

个波长进行测定得到260275这样就消

除了防老剂特征吸收的干扰。紫外光谱分析?将聚苯乙烯和聚丁二烯两种均聚物以不同比例混合以氯仿为溶剂测得一系列已知

苯乙烯含量所对应的值作出工作曲线。于是只要测得未知物的值就可从曲线上查出苯乙烯含量。紫外光谱分析?二橡胶中防老剂含量的测定?一般生胶中都加有防老剂加工前必须测

定其含量以便在加工时考虑是否再添加。防老剂在近紫外区都有特征的吸收蜂如防老剂D的乙390nm。测定时以甲苯为溶剂

防老剂D在甲苯中的吸收系数可用纯防老剂D测得。由于生胶在390nm有一定的背景吸收所以测定的吸收值必须校正方法是

扣除未加防老剂的生胶吸收值。紫外光谱分析?三高分子单体纯度的检测?大多数高分子的合成反应对所用单体的

纯度要求很高如聚酰胺的单体16和14—已二酸如含有微量

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

曼光谱。这些谱图是1500~1800cm-

1局部光谱放大4倍的结果。可见杂质在1660cm-1

有峰归属于反式—CH=CH基团而纯LDPE和

EVA薄膜在这一位置无峰HDPE 虽然有峰但位置在1640cm-1归属于—C=CH2所以说明该杂质不是PE而是EVA热降解的产物由于脱乙

酸而产生—CH=CH基团。高分子材料的定性分析高分子材料的定量分析?拉曼光谱的谱带强度与组分浓度成正比因此定量分析涉及谱带的绝对强度。因为

受到实验条件的影响如光源输出时小的涨落绝对强度是不易测准的。为此必须采用体系内的谱带作内标用强度比的

方法代替不易测定的绝对强度。液态样品常用溶剂的特征谱带为内标固态样品可选用样品自身的某一谱带为内标。高分子材料的定量分析?2906cm-1是聚氯乙烯的特征峰。由于聚偏氯乙烯和聚氯乙烯都有CH不对称伸缩振

动的2926cm-1峰故可以该峰作为内标。氯乙烯含量按下式计算

共聚物中VC2906

2926AKA

高分子材料的定量分析高分子材料的定量分析高分子材料的结构分析?1、构型?拉曼光谱研究聚二烯烃的几何异构十分有效

因为C=C键的拉曼散射很强且因结构而异。例如聚异戊二烯的1,4结构的谱带在1662cm-13,4结构在1641cm-11,2结构在1639cm-1。

?聚丁二烯顺1,4结构在1650cm-1反1,4结

构在1664cm-11,2结构在1639cm-1。构型分析?聚丙烯的不同旋光异构体有相当不同的拉曼光谱。全同聚 丙烯有一系列非常尖锐的谱

带间同聚丙烯的峰少且宽而无规聚丙烯的谱图细节又进一步减少。构型分析构 象?由于C—C骨架振动是强谱带这些谱带高度偶合构象的任何变化会通过改变偶合

而改变谱带所以可用于研究高分子的链构象。构象?例如聚四氟乙烯其构象与温度有关19℃以下为136螺旋19℃以上是157螺旋。对于

结晶聚四氟乙烯可计算出有24个振动模式其

中21个模式有拉曼活性。所以其拉曼光谱有许

多锐峰其中4个特强。将样品冷至19℃以下

并未发现主要谱带有位移说明136螺旋和

157螺旋两种构象的拉曼光谱差别很小。但根

据计算平面锯齿形构象与之应当有较大的频

率差别所以实验结果排除了平面锯齿形构象

的可能性。构 象?水溶液研究是拉曼光谱的一大特色聚乙二醇水溶液中链构象的研究是一个典型例子。固态的结晶态

聚乙二醇的拉曼光谱是复杂的有许多强的锐峰

可以观察到由于结晶中螺旋构象而引起的峰的分裂。

但如果将样品熔融或溶解于氯仿峰都变得很宽并

发生位移而且观察不到分裂说明原结晶态固体

中的螺旋构象已不存在。但有趣的是其水

溶液的拉曼光谱却保留了分裂的较尖锐的峰形这意味着即使在水溶液中分子链也仍保留着相当数量的螺旋

构象。构 象构 象分子量和结晶度?除了构型和构象外拉曼光谱还对结晶度、分子量和端基等高分子的结构特性敏感。a是分子量为

800的聚乙烯蜡b是结晶度为50的聚乙烯薄膜

c和d分别是分子量为104和105的高密度、高熔点

聚乙烯其中d几乎完全结晶(伸直链型)。比较a、

c和d可知随着分子量提高890cm-1谱带逐渐减

弱。比较b和d可知结晶度越大1300和14001500cm-1的诸峰越尖锐。当分子链端有乙烯基时在1650cm-1附近有明显的特征峰。结晶度和分子量橡胶的硫化过程研究?由于S—S伸缩振动出现在724、756cm-1比相应的C—H谱带强10倍以上在317、

337cm-1处的C—S—C谱带也很强因此可用于研究橡胶的硫化过程。紫外光谱分析?第一节基本原理紫外—可见光区是由三部分组成的。波长在13.6—

200nm的区域称为远紫外区由于这个区内空气有

吸收所以又称为真空紫外区波长在200—380nm

的称为近紫外区波长在380780nm的称为可见光

区。一般的紫外—可见光谱只包括后面两个区域。紫外光谱分析?当紫外光照射分子时—分子吸收光子能量后受激发而从一个能级迁到另一个能级

由于分子的能量是量子化的所以只能吸收等于分子内两个能级差的光子2 1/E E E hv hc    紫外光谱分析?紫外光的波长以300nm代入上式或求出紫外光的能量为87

3 10

6.62 4

3 10E

  

EV)紫外光谱分析?一个分子的能心是电子能、振动能和转动能三部分的总和。电子能级为1~20eV振动

能级为门0.05-1ev转动能级为0.05eV。可见紫外光能引起电子的跃迁由于内层电子的能级很低一般不易激发故电子能级的跃迁主要是指价电子的跃迁。因此紫外吸收光谱是由于分子吸收光能后价电子基态能级激发到能量更高的激发态而产生的,所以紫外光谱也称电子光谱。紫外光谱分析?紫外光的能量较高在引起价电子跃迁的同时。也会引起只需要低能量的分子振动和转

动。结果是紫外吸收光谱不是一条条谱线。而是较宽的谱带。?让不同波长的紫外光连续通过样品以样品

的吸光度A对波长作图就得到紫外吸收光

谱。紫外光谱分析紫外光谱分析?朗伯—比耳定律是紫外光谱定量分析的基础。

?Alog(I0/I)=lc?的单位是Lmol·cm c的单位是g/L 紫外光谱分析?参数max和max很重要。?(1) max表示吸收的最大波长即最大吸

收峰位置。?(2) max表示最大吸收的摩尔消光系数。因为与A成正比谱图可以用为

纵坐标

因而也可表示吸收峰的强度。一般地>104为强吸收(不超过105)=103~104为中等吸收<103为弱吸收由于这种跃迁的

几率很小称为禁戒跃迁。紫外光谱分析?电子跃迁类型和吸收带?最可能的电子跃迁方式是把一个电子从分

子的最高占有轨道推移到可采用的最低未充满轨道更一般地说即可以从占有轨道向邻近的更高级轨道激发紫外光谱分析?价电子主要包括三种电子形成单键的电子形成重键的电子和未共有的电子或称

为非键的电子。通常将能景较低的分子轨道称为成键轨道能量较高的称为反键轨道。三种电子形成的五种轨道的能级示意

于图9—2 紫外光谱分析紫外光谱分析?在四种电子跃迂中所需能量最高(约7.7×105J/mol,max200nm属远紫外区。

比如聚烯烃含有C—H和C—C键都是键它们的吸收光谱在远紫外区。典型的情况如聚乙烯远紫外光谱在155nm处有吸收。紫外光谱分析?跃迁的max=150~250nm大部分低于200nm而且=100~3000大部分低于200。

该跃迁对紫外光谱不太重要。含杂原子的饱和有机化合物的吸收属于这类跃迁。紫外光谱分析?对紫外光谱重要的跃迁是和这两类跃迁都要求分子中含有共价键的不饱和基团

如C=C、共轭双键、芳、CC、N=N、C=S、

N02、NO3、COOH、CONH、C=O等

称为发色团另有一些基团本身虽然没有

生色作用但与发色团相连时能通过分

配未成键电子来扩展发色团的共轭性从

而增加吸收系数。这类基团称为助色团

它们是具有未成键电子的饱和基团如OH、

OR、NH2、NR2、SH、SR、F、CI等。紫外光谱吸收?R吸收带跃迁C=O、—NO2、—NO、—NN等发色基团引起。特点是波

长较长但吸收较弱(<100)属禁戒跃迁。测定这种吸收带时需用浓溶液。?K吸收带(跃迁)由共轭烯烃和取代芳香化

合物引起。特点是波长较短但吸收较强

(>10 000)。紫外光谱分析?3B吸收带(苯环振动加跃迁)该吸收带是芳环、芳杂环的特征谱带吸收强度中

等(=1000)。特点是在230270nm谱带较宽且含多重峰或精细结构最强峰约在255nm处。精细结构是由于振动次能级的

影响当使用极性溶剂时精细结构常常看不到。图9—3是苯的B吸收带。紫外光谱分析紫外光谱分析?4E吸收带(跃迁)与B吸收带一样是芳香族的特征谱带吸收强度大(=2000

14000吸收波长偏向紫外的低波长部分有的在远紫外区。如苯的E1和E2带分别在184nm(=47000)和204nm (7000)苯上有助色团取代时E1移向近紫外区。紫外光谱分析?溶剂的影响?用于紫外吸收光谱的样品一般要制成溶

液。虽然薄膜也可以直接用于测

定但只能用于定性因为其不均匀性会给定量带来困难。制样的首要问题是溶剂的选择用不同溶剂所测的吸收光谱往往不同。在

选择溶剂时要注意三点紫外光谱分析?选择能将高分子充分溶解的溶剂?选择在测定范围内没有吸收或吸收很弱

的溶剂。芳香族溶剂不宜在紫外线300nm以下测定脂肪醛和酮类在280nm附近具有最大吸收。在近紫外区完全透明的有水、烃类、脂肪醇类、乙醚、稀NaOHNH40H、HCI溶液等大半透明的有氯仿和四氯化碳等。表9—1列出了常用溶剂可应用的波长

下限。紫外光谱分析?在测定样品前应先将选定的溶剂进行测试检查是否符合要求。用10mm石英吸收池装

溶剂以空吸收池为参比测定。一般对波长220~210nm溶剂的吸收不得超过0.4对241250nm不得超过0.2对250—

300nm不得超过0.1对300nm以上不得超过0.05。紫外光谱分析?3溶剂对吸收光谱的影响。溶剂对紫外吸收光谱的影响是比较复杂的。一般来说

当溶剂从非极性变成极性时光谱变得平滑精细结构消失。?溶剂极性对光谱的另一影响是改变谱带极

大值的位置可归纳为两条一般规则紫外光谱分析?①由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂的极性增大向长波方向移动(红移)。这是因为激发态比基态

极性大因而激发态较易被极性溶剂稳定化结

果跃迁能量减少而产生红移。

?②由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂生成氢键

能力的增强向短波方向移动(蓝移或紫移)。这

是因为基态比激发态极性大因此与极性溶剂间

产生较强的氢键而被稳定化从而跃迁能增加

即产生蓝移。紫外光谱分析?溶剂的酸碱性也有很大影响。如苯胺在中性溶液中=280nm在酸性溶液中移

254nm。苯酚在中性溶液中max=270nm在碱性溶液中移至287nm。这是由于pH值的变化使-NH2或-OH与苯环的共轭体系发

生变化增加共轭发生红移反之发生蓝移。紫外光谱分析?第二节 高分子的紫外吸收光谱?定 性 分 析紫外光谱分析?由于高分子的紫外吸收峰通常只有23个且峰形平缓因此它的选择性不如红外光

谱。而且紫外光谱主要决定于分子中发色

和助色团的特性而不是整个分子的特性

所以紫外吸收光谱用于定性分析不如红外

光谱重要和准确。

?因为只有具有重键和芳香共轭体系的高

分子才有近紫外活性所以紫外光谱能测

定的高分子种类受到很大局限。在作定性分析时如果没有相应高分子的标准谱图可供对照也可以根据以下有机化合物中发色团的出峰规律来分析例如

一个化合物在220800nm无明显吸收它

可能是脂肪族碳氢化合

物、胺、腈、醇、

醚、羧酸的二缔体、氯代烃和氟代烃不含直链或环状的共轭体系没有醛基、酮基、Dr或I 紫外光谱分析?如果在210250nm具有强吸收带(10 000)可能是含有2个不饱和单位的共轭体系

?如果类似的强吸收带分别落在260、300或

330nm左右则可能相应地具有3、4或5个

不饱和单位的共轭体系如果在260300nm间存在中等吸收峰(200~ 1000)并有精细结构则表示有苯环存在紫外光谱分析?在250~300nm有弱吸收峰(20100)。表示羰基的存在若化合物有颜色则分

子中所含共轭的发色团和助色团的总数将大于5。?尽管只有有限的特征官能团才能发色使

紫外谱图过于简单而不利于定性但利用

紫外谱图很易将具有特征官能团的高分

子与不具特征官能团的高分子相区别开来。紫外光谱分析?二、定 量 分 析?紫外光谱法的吸收强度比红外光谱法大得

多红外的值很少超过103而紫外的值最高可达104105紫外光谱法的灵敏度高(10-4一10-5mol/L)测量准确度高于红外光

谱法紫外光谱法的仪器也比较简单操

作方便。所以紫外光谱法在定量分析上有

优势。紫外光谱分析?紫外光谱法很适合研究共聚组成、微量物质(单体中的杂质聚合物中的残留单体或

少量添加剂等)和聚合反应动力学。紫外光谱分析?(一)丁苯橡胶中共聚组成的分析?用氯仿为溶剂260nm为测定波长(含St25的

丁苯共聚物在氯仿中的最大吸收波长是260nm随苯乙烯含量增加会向高波长偏移)。在氯仿溶液中当且260nm时丁二烯吸收很弱消光系数是苯乙烯的2可以忽略。但丁苯橡胶中的芳胺

类防老剂的影响必须扣除。选定260和275nm两

个波长进行测定得到260275这样就消

除了防老剂特征吸收的干扰。紫外光谱分析?将聚苯乙烯和聚丁二烯两种均聚物以不同比例混合以氯仿为溶剂测得一系列已知

苯乙烯含量所对应的值作出工作曲线。于是只要测得未知物的值就可从曲线上查出苯乙烯含量。紫外光谱分析?二橡胶中防老剂含量的测定?一般生胶中都加有防老剂加工前必须测

定其含量以便在加工时考虑是否再添加。防老剂在近紫外区都有特征的吸收蜂如防老剂D的乙390nm。测定时以甲苯为溶剂

防老剂D在甲苯中的吸收系数可用纯防老剂D测得。由于生胶在390nm有一定的背景吸收所以测定的吸收值必须校正方法是

扣除未加防老剂的生胶吸收值。紫外光谱分析?三高分子单体纯度的检测?大多数高分子的合成反应对所用单体的

纯度要求很高如聚酰胺的单体16和14—已二酸如含有微量

的不饱和的或芳香性杂质即可干忧直链高分子的生成从而影响其质量。由于这两个单体本身在近

紫外区是透明的因此用紫外光谱检查是

否存在杂质是很方便和灵敏的。紫外光谱分析?四聚合反应动力学?利用紫外—可见光谱进行聚合反应动力学

研究只适用于反应物(单体)或产物(高分子)中的一种在这一光区具有特征吸收或者虽然两者在这一光区都有吸收但max和都有明显区别的反应。实验时可以采用定时取样或用仪器配有的反应动力学附件测量反应物和产物的光谱变化来得到反应

动力学数据。紫外光谱分析?结 构 分 析?一聚乙烯醇的键接方式

?聚乙烯醇的紫外吸收光谱在max=275nm有特征峰= 9这与2,4—戊二醇的吸收光谱相似。所以可以确定键接方式主要是头—尾结构而不是

头—头结构因为头-尾结构的五碳单元组类似于2,4-戊二醇。?头-尾结构CH2—CHOH—CH2—CHOH—

?头-头结构CH2 —CHOH—CHOH—CH2—?(二)立体异构构和结晶?有规立构的芳香族高分子有时会产生减色

效应。?结晶可能使紫外光谱发生的变化是谱带的位移和分裂。元素分析的波谱方法?第一节X射线荧光光谱?基本原理利用X射线照射样品将原子内

的某内层电子轰击出来逸入空间或成为自由电子致使该内层成为电子空穴。当其它内层电子较该内层外层的电子发生层间

窜跃进入空穴时产生荧光X射线。由该荧

光X射线的波长和强度可以测定元素的种类

和含量。X射线荧光光谱?X射线荧光光谱的优点是灵敏度高最低可以检测出106的浓度。常用于痕量元素分

析检测速度快测量一个样品的若干元素通常只要几分钟。而且对样品的结构无破坏性样品还可以用于其它分析。X射线荧光光谱?由于测得的荧光X射线的波长和强度与元素所处的化合状态无关因此该法只能用于

元素的定性和定量分析。所测定的元素的原子量必须大于铝。主要用于测定P,S, Cl, Br, I, Si, Ca, Ba, Ti, Fe, Zn, Co, Ni, Cr, K。X射线电子能谱?基本原理X射线电子能谱是利用X射线照射样品使样品中原子或者分子中受激而

发射出来测量这些电子的能量分布从而所需元素和结构方面的信息。由于该法广泛地用于化学分析所以也称为化学电

子能谱ESCAX射线电子能谱?X射线使电子从原子的某个能级发射出来这一过程为光电离。光电离服从爱因斯坦

关系式?Eb=h-Ek?Eb结合能等于电离能h入射光子的能量

Ek为射出电子的动能X射线电子能谱ESCA的能量水平图X射线电子能谱?应用?1、高分子材料的表面元素分析

?2、高分子材料的定性鉴别?

高分子材料表征第二节 激光拉曼光谱法基本 原 理?由于大多数分子在室温下处于基态因此反斯托克斯带的强度显然要比斯托克斯带弱许多。实验中拉曼光谱只记录斯托克斯散射。由于斯

托克斯散射的光子能量比入射光减少也就是频率向低波数位移(或波长红移)频率位移量相应于被测分子振动或转动能级跃迁的频率。

4.7 气相色谱法与反气相色谱法在高分子研究中的应用 第五章 高聚物的热解分析 5.1 高聚物热解分析的特点 5.2 高聚物热裂解的一般模式 5.3 有机质谱 5.4 有机质谱谱图解析 5.5 裂解气相色谱分析 5.6 PGC-

例如波长为500nm(波数20000cm-1)的入射光激发了一个1000cm-1的振动后散射频率是19000cm-1。在拉曼光谱中测定的是将其作

D带的相对强度是结晶结构紊乱程度的反映,G带代表一阶的散射E2g振动模式,用来表征碳的sp2键结构,D/G强度比是无序石墨的测量手段。D-峰和G-峰均是C原子晶体的 Raman特征峰,分别在1300cm^-1 和

为横坐标把射频率的位置作为零纵坐标是

高分子材料要能导电,必须具备两个条件:要能产生足够数量的载流子(电子、空穴或离子等);以及大分子链内和链间要能形成导电通道。导电聚合物的导电机理既不同于金属又不同于半导体,金属的载流子是自由

拉曼散射强度。二拉曼光谱与红外光谱的比较?拉曼光谱与红外光谱同属分子振动光谱。红外光谱法定性解析的三要素(即频率、强度和峰形)也

由于激光拉曼光谱具有微区分析功能,即使毒品和其它白色粉末状物质混和在一起,也可以通过显微分析技术对其进行识别,得到毒品和其它白色粉末分别的拉曼光谱图。3/利用拉满光谱可以监测物质的制备:担载型

适用于拉曼光谱解析。拉曼位移相当于红外谱带

最早复合材料界面曾被想像成是一层没有厚度的面(或称单分子层的面)。而事实上复合材料界面是一层具有一定厚度(纳米以上)、结构随基体和增强体而异、与基体有明显差别的新相—界面相(或称界面层)。因为增强

的吸收频率每条谱带都相应于分子中某官能团

的振动。对大多数官能团如O—H、N—H、C—H、

C=C等拉曼伸缩带和红外吸收带是一致的有时

在数字上还非常接近如酮羰基的伸缩振动在红外光谱中位于1710cm-1在拉曼光谱中无论入射光频率如何,拉曼位移量的位置总在1710-40cm-1。拉曼光谱与红外光谱的比较?但要注意拉曼光谱和红外光谱产生的机制有本质的区别。拉曼光谱是散射现象

红外光谱是吸收现象。红外光谱是由于分子振动时引起偶极矩的变化而产生的而拉曼光谱则是由于诱导偶极矩的变化而产

生的。因此红处光谱对分子的极性基团十分敏感而拉曼光谱则对分子中的非极件基团敏感。二拉曼光谱与红外光谱的比较?分子在入射光的电场作用下正负电荷中心相对移动极化而产生诱导偶极矩p, p正比

于电场强度E和比例系数。称为分子的极化率。?由于拉曼散射的活性与能产生诱导偶极矩变化的振动有关因而拉曼光谱与分子极

化率的变化有关。而红外光谱只与固有的

永久偶极矩有关与分子极化率无关。?因为这两种光谱分析机理不同它们提供的信息也有差异。一些对称性较高的基团

极性很小红外吸收很弱但在拉曼光谱中却有较强的谱带如C—CC=CS—S就很适合拉曼光谱研究。红外光谱法更适

合于测定高分子的侧基和端基而拉曼光谱法更多用于研究高分子的骨架结构。二拉曼光谱与红外光谱的比较?在很多情况下样品不需处理可直接用高分子材料的粉、块、片或薄膜测量。也可

以装在透明的容器(如无荧光的玻璃管)中测定这对于测定液态样品特别方便。由于无机填料的拉曼散射很弱因而含有这些

填料的高分子材料不必分离就可以测定。二拉曼光谱的优点?水的红外吸收十分强烈而它

的拉曼散射极弱只在1640cm-1附近有一个弱谱带。

因此拉曼光谱特别适用于水溶液的研究。二拉曼光谱的优点拉曼光谱的局限性?拉曼散射强度较低包括瑞利散射在内的分子散射总强度只是入射光强的十万分之

一而其中又仅有约1对拉曼光谱有贡献。因而以往拉曼光谱法必须采用较大体积的试样。自从激光光源出现以来已经克服

了该缺点激光的高强度和单色性很好地适应了拉曼光谱的要求。而且由于激光直径很小(可小至10m)因而可以使用体积很小的样品。?高分子材料的拉曼光谱受荧光的困扰。高分子材料比低分子材料更易受高背景杂散

光特别是荧光的干扰是因为与样品中的杂质有关。荧光能覆盖整个频率范围严重时会把信号完全淹没。消除的方法是测

定前先用强激光曝光样品几分钟至数小时使荧光大为衰减或改变入射光的波长以降低荧光的发光率。拉曼光谱的局限性?高分子材料的定性分析?由于可供对照的标准谱图很少利用基团

的归属鉴别仍是基本的方法高分子材料的定性分析?由于拉曼光谱与红外光谱具有互补性用拉曼光谱定性分析时最好有红外光谱对比。它们往往既

相似又不相同结合起来使用能得到更丰富的信

息。这里以PE的拉曼光谱(图7—41)为例来说明。

对照PE的红外光谱(图7—4)可以看到两种谱图

中都以C—H伸缩振动为最强谱带且位置相似

在1460cm-1附近都有CH的弯曲振动谱带。但拉曼光谱缺少红外光谱中720、730cm-1的CH2摇摆双重峰却在1070、1130和1300cm-1呈现C—C

骨架的振动谱带。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?根据选择定则具有对称中心的基团的非对称振动红外是活性的而拉曼是非活性

的对这些基团的对称振动红外非活性而拉曼活性对没有对称中心的基团红外和拉曼都是活性的。因而一般来说分

子和各基团的对称性愈高红外与拉曼光谱的区别就愈大。高分子材料的定性分析?拉曼光谱用于鉴别高分子的一个典型例子是尼龙。不同种类尼龙的红外光谱极为相

似。但不同的亚甲基序列组成的骨架在拉曼光谱中有很强的谱带彼此很易区分。图7-42示出尼龙6、尼龙610和尼龙11的拉

曼光谱可见差别很大。主要的尼龙品种都可以鉴别唯独尼龙6和尼龙66的拉曼光谱差别不大但它们的红外光谱显著不同

可以区分开来。高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析高分子材料的定性分析?由于激光束很细可以直接鉴别薄膜中极小杂质的成分。图7—43a是EVA薄膜中杂质的拉曼光谱b、

c、d图分别是用于比较的纯LDPE、纯HDPE和

EVA薄膜的拉

曼光谱。这些谱图是1500~1800cm-

1局部光谱放大4倍的结果。可见杂质在1660cm-1

有峰归属于反式—CH=CH基团而纯LDPE和

EVA薄膜在这一位置无峰HDPE 虽然有峰但位置在1640cm-1归属于—C=CH2所以说明该杂质不是PE而是EVA热降解的产物由于脱乙

酸而产生—CH=CH基团。高分子材料的定性分析高分子材料的定量分析?拉曼光谱的谱带强度与组分浓度成正比因此定量分析涉及谱带的绝对强度。因为

受到实验条件的影响如光源输出时小的涨落绝对强度是不易测准的。为此必须采用体系内的谱带作内标用强度比的

方法代替不易测定的绝对强度。液态样品常用溶剂的特征谱带为内标固态样品可选用样品自身的某一谱带为内标。高分子材料的定量分析?2906cm-1是聚氯乙烯的特征峰。由于聚偏氯乙烯和聚氯乙烯都有CH不对称伸缩振

动的2926cm-1峰故可以该峰作为内标。氯乙烯含量按下式计算

共聚物中VC2906

2926AKA

高分子材料的定量分析高分子材料的定量分析高分子材料的结构分析?1、构型?拉曼光谱研究聚二烯烃的几何异构十分有效

因为C=C键的拉曼散射很强且因结构而异。例如聚异戊二烯的1,4结构的谱带在1662cm-13,4结构在1641cm-11,2结构在1639cm-1。

?聚丁二烯顺1,4结构在1650cm-1反1,4结

构在1664cm-11,2结构在1639cm-1。构型分析?聚丙烯的不同旋光异构体有相当不同的拉曼光谱。全同聚 丙烯有一系列非常尖锐的谱

带间同聚丙烯的峰少且宽而无规聚丙烯的谱图细节又进一步减少。构型分析构 象?由于C—C骨架振动是强谱带这些谱带高度偶合构象的任何变化会通过改变偶合

而改变谱带所以可用于研究高分子的链构象。构象?例如聚四氟乙烯其构象与温度有关19℃以下为136螺旋19℃以上是157螺旋。对于

结晶聚四氟乙烯可计算出有24个振动模式其

中21个模式有拉曼活性。所以其拉曼光谱有许

多锐峰其中4个特强。将样品冷至19℃以下

并未发现主要谱带有位移说明136螺旋和

157螺旋两种构象的拉曼光谱差别很小。但根

据计算平面锯齿形构象与之应当有较大的频

率差别所以实验结果排除了平面锯齿形构象

的可能性。构 象?水溶液研究是拉曼光谱的一大特色聚乙二醇水溶液中链构象的研究是一个典型例子。固态的结晶态

聚乙二醇的拉曼光谱是复杂的有许多强的锐峰

可以观察到由于结晶中螺旋构象而引起的峰的分裂。

但如果将样品熔融或溶解于氯仿峰都变得很宽并

发生位移而且观察不到分裂说明原结晶态固体

中的螺旋构象已不存在。但有趣的是其水

溶液的拉曼光谱却保留了分裂的较尖锐的峰形这意味着即使在水溶液中分子链也仍保留着相当数量的螺旋

构象。构 象构 象分子量和结晶度?除了构型和构象外拉曼光谱还对结晶度、分子量和端基等高分子的结构特性敏感。a是分子量为

800的聚乙烯蜡b是结晶度为50的聚乙烯薄膜

c和d分别是分子量为104和105的高密度、高熔点

聚乙烯其中d几乎完全结晶(伸直链型)。比较a、

c和d可知随着分子量提高890cm-1谱带逐渐减

弱。比较b和d可知结晶度越大1300和14001500cm-1的诸峰越尖锐。当分子链端有乙烯基时在1650cm-1附近有明显的特征峰。结晶度和分子量橡胶的硫化过程研究?由于S—S伸缩振动出现在724、756cm-1比相应的C—H谱带强10倍以上在317、

337cm-1处的C—S—C谱带也很强因此可用于研究橡胶的硫化过程。紫外光谱分析?第一节基本原理紫外—可见光区是由三部分组成的。波长在13.6—

200nm的区域称为远紫外区由于这个区内空气有

吸收所以又称为真空紫外区波长在200—380nm

的称为近紫外区波长在380780nm的称为可见光

区。一般的紫外—可见光谱只包括后面两个区域。紫外光谱分析?当紫外光照射分子时—分子吸收光子能量后受激发而从一个能级迁到另一个能级

由于分子的能量是量子化的所以只能吸收等于分子内两个能级差的光子2 1/E E E hv hc    紫外光谱分析?紫外光的波长以300nm代入上式或求出紫外光的能量为87

3 10

6.62 4

3 10E

  

EV)紫外光谱分析?一个分子的能心是电子能、振动能和转动能三部分的总和。电子能级为1~20eV振动

能级为门0.05-1ev转动能级为0.05eV。可见紫外光能引起电子的跃迁由于内层电子的能级很低一般不易激发故电子能级的跃迁主要是指价电子的跃迁。因此紫外吸收光谱是由于分子吸收光能后价电子基态能级激发到能量更高的激发态而产生的,所以紫外光谱也称电子光谱。紫外光谱分析?紫外光的能量较高在引起价电子跃迁的同时。也会引起只需要低能量的分子振动和转

动。结果是紫外吸收光谱不是一条条谱线。而是较宽的谱带。?让不同波长的紫外光连续通过样品以样品

的吸光度A对波长作图就得到紫外吸收光

谱。紫外光谱分析紫外光谱分析?朗伯—比耳定律是紫外光谱定量分析的基础。

?Alog(I0/I)=lc?的单位是Lmol·cm c的单位是g/L 紫外光谱分析?参数max和max很重要。?(1) max表示吸收的最大波长即最大吸

收峰位置。?(2) max表示最大吸收的摩尔消光系数。因为与A成正比谱图可以用为

纵坐标

因而也可表示吸收峰的强度。一般地>104为强吸收(不超过105)=103~104为中等吸收<103为弱吸收由于这种跃迁的

几率很小称为禁戒跃迁。紫外光谱分析?电子跃迁类型和吸收带?最可能的电子跃迁方式是把一个电子从分

子的最高占有轨道推移到可采用的最低未充满轨道更一般地说即可以从占有轨道向邻近的更高级轨道激发紫外光谱分析?价电子主要包括三种电子形成单键的电子形成重键的电子和未共有的电子或称

为非键的电子。通常将能景较低的分子轨道称为成键轨道能量较高的称为反键轨道。三种电子形成的五种轨道的能级示意

于图9—2 紫外光谱分析紫外光谱分析?在四种电子跃迂中所需能量最高(约7.7×105J/mol,max200nm属远紫外区。

比如聚烯烃含有C—H和C—C键都是键它们的吸收光谱在远紫外区。典型的情况如聚乙烯远紫外光谱在155nm处有吸收。紫外光谱分析?跃迁的max=150~250nm大部分低于200nm而且=100~3000大部分低于200。

该跃迁对紫外光谱不太重要。含杂原子的饱和有机化合物的吸收属于这类跃迁。紫外光谱分析?对紫外光谱重要的跃迁是和这两类跃迁都要求分子中含有共价键的不饱和基团

如C=C、共轭双键、芳、CC、N=N、C=S、

N02、NO3、COOH、CONH、C=O等

称为发色团另有一些基团本身虽然没有

生色作用但与发色团相连时能通过分

配未成键电子来扩展发色团的共轭性从

而增加吸收系数。这类基团称为助色团

它们是具有未成键电子的饱和基团如OH、

OR、NH2、NR2、SH、SR、F、CI等。紫外光谱吸收?R吸收带跃迁C=O、—NO2、—NO、—NN等发色基团引起。特点是波

长较长但吸收较弱(<100)属禁戒跃迁。测定这种吸收带时需用浓溶液。?K吸收带(跃迁)由共轭烯烃和取代芳香化

合物引起。特点是波长较短但吸收较强

(>10 000)。紫外光谱分析?3B吸收带(苯环振动加跃迁)该吸收带是芳环、芳杂环的特征谱带吸收强度中

等(=1000)。特点是在230270nm谱带较宽且含多重峰或精细结构最强峰约在255nm处。精细结构是由于振动次能级的

影响当使用极性溶剂时精细结构常常看不到。图9—3是苯的B吸收带。紫外光谱分析紫外光谱分析?4E吸收带(跃迁)与B吸收带一样是芳香族的特征谱带吸收强度大(=2000

14000吸收波长偏向紫外的低波长部分有的在远紫外区。如苯的E1和E2带分别在184nm(=47000)和204nm (7000)苯上有助色团取代时E1移向近紫外区。紫外光谱分析?溶剂的影响?用于紫外吸收光谱的样品一般要制成溶

液。虽然薄膜也可以直接用于测

定但只能用于定性因为其不均匀性会给定量带来困难。制样的首要问题是溶剂的选择用不同溶剂所测的吸收光谱往往不同。在

选择溶剂时要注意三点紫外光谱分析?选择能将高分子充分溶解的溶剂?选择在测定范围内没有吸收或吸收很弱

的溶剂。芳香族溶剂不宜在紫外线300nm以下测定脂肪醛和酮类在280nm附近具有最大吸收。在近紫外区完全透明的有水、烃类、脂肪醇类、乙醚、稀NaOHNH40H、HCI溶液等大半透明的有氯仿和四氯化碳等。表9—1列出了常用溶剂可应用的波长

下限。紫外光谱分析?在测定样品前应先将选定的溶剂进行测试检查是否符合要求。用10mm石英吸收池装

溶剂以空吸收池为参比测定。一般对波长220~210nm溶剂的吸收不得超过0.4对241250nm不得超过0.2对250—

300nm不得超过0.1对300nm以上不得超过0.05。紫外光谱分析?3溶剂对吸收光谱的影响。溶剂对紫外吸收光谱的影响是比较复杂的。一般来说

当溶剂从非极性变成极性时光谱变得平滑精细结构消失。?溶剂极性对光谱的另一影响是改变谱带极

大值的位置可归纳为两条一般规则紫外光谱分析?①由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂的极性增大向长波方向移动(红移)。这是因为激发态比基态

极性大因而激发态较易被极性溶剂稳定化结

果跃迁能量减少而产生红移。

?②由跃迁所产生的吸收峰随着溶剂生成氢键

能力的增强向短波方向移动(蓝移或紫移)。这

是因为基态比激发态极性大因此与极性溶剂间

产生较强的氢键而被稳定化从而跃迁能增加

即产生蓝移。紫外光谱分析?溶剂的酸碱性也有很大影响。如苯胺在中性溶液中=280nm在酸性溶液中移

254nm。苯酚在中性溶液中max=270nm在碱性溶液中移至287nm。这是由于pH值的变化使-NH2或-OH与苯环的共轭体系发

生变化增加共轭发生红移反之发生蓝移。紫外光谱分析?第二节 高分子的紫外吸收光谱?定 性 分 析紫外光谱分析?由于高分子的紫外吸收峰通常只有23个且峰形平缓因此它的选择性不如红外光

谱。而且紫外光谱主要决定于分子中发色

和助色团的特性而不是整个分子的特性

所以紫外吸收光谱用于定性分析不如红外

光谱重要和准确。

?因为只有具有重键和芳香共轭体系的高

分子才有近紫外活性所以紫外光谱能测

定的高分子种类受到很大局限。在作定性分析时如果没有相应高分子的标准谱图可供对照也可以根据以下有机化合物中发色团的出峰规律来分析例如

一个化合物在220800nm无明显吸收它

可能是脂肪族碳氢化合

物、胺、腈、醇、

醚、羧酸的二缔体、氯代烃和氟代烃不含直链或环状的共轭体系没有醛基、酮基、Dr或I 紫外光谱分析?如果在210250nm具有强吸收带(10 000)可能是含有2个不饱和单位的共轭体系

?如果类似的强吸收带分别落在260、300或

330nm左右则可能相应地具有3、4或5个

不饱和单位的共轭体系如果在260300nm间存在中等吸收峰(200~ 1000)并有精细结构则表示有苯环存在紫外光谱分析?在250~300nm有弱吸收峰(20100)。表示羰基的存在若化合物有颜色则分

子中所含共轭的发色团和助色团的总数将大于5。?尽管只有有限的特征官能团才能发色使

紫外谱图过于简单而不利于定性但利用

紫外谱图很易将具有特征官能团的高分

子与不具特征官能团的高分子相区别开来。紫外光谱分析?二、定 量 分 析?紫外光谱法的吸收强度比红外光谱法大得

多红外的值很少超过103而紫外的值最高可达104105紫外光谱法的灵敏度高(10-4一10-5mol/L)测量准确度高于红外光

谱法紫外光谱法的仪器也比较简单操

作方便。所以紫外光谱法在定量分析上有

优势。紫外光谱分析?紫外光谱法很适合研究共聚组成、微量物质(单体中的杂质聚合物中的残留单体或

少量添加剂等)和聚合反应动力学。紫外光谱分析?(一)丁苯橡胶中共聚组成的分析?用氯仿为溶剂260nm为测定波长(含St25的

丁苯共聚物在氯仿中的最大吸收波长是260nm随苯乙烯含量增加会向高波长偏移)。在氯仿溶液中当且260nm时丁二烯吸收很弱消光系数是苯乙烯的2可以忽略。但丁苯橡胶中的芳胺

类防老剂的影响必须扣除。选定260和275nm两

个波长进行测定得到260275这样就消

除了防老剂特征吸收的干扰。紫外光谱分析?将聚苯乙烯和聚丁二烯两种均聚物以不同比例混合以氯仿为溶剂测得一系列已知

苯乙烯含量所对应的值作出工作曲线。于是只要测得未知物的值就可从曲线上查出苯乙烯含量。紫外光谱分析?二橡胶中防老剂含量的测定?一般生胶中都加有防老剂加工前必须测

定其含量以便在加工时考虑是否再添加。防老剂在近紫外区都有特征的吸收蜂如防老剂D的乙390nm。测定时以甲苯为溶剂

防老剂D在甲苯中的吸收系数可用纯防老剂D测得。由于生胶在390nm有一定的背景吸收所以测定的吸收值必须校正方法是

扣除未加防老剂的生胶吸收值。紫外光谱分析?三高分子单体纯度的检测?大多数高分子的合成反应对所用单体的

纯度要求很高如聚酰胺的单体16和14—已二酸如含有微量

的不饱和的或芳香性杂质即可干忧直链高分子的生成从而影响其质量。由于这两个单体本身在近

紫外区是透明的因此用紫外光谱检查是

否存在杂质是很方便和灵敏的。紫外光谱分析?四聚合反应动力学?利用紫外—可见光谱进行聚合反应动力学

研究只适用于反应物(单体)或产物(高分子)中的一种在这一光区具有特征吸收或者虽然两者在这一光区都有吸收但max和都有明显区别的反应。实验时可以采用定时取样或用仪器配有的反应动力学附件测量反应物和产物的光谱变化来得到反应

动力学数据。紫外光谱分析?结 构 分 析?一聚乙烯醇的键接方式

?聚乙烯醇的紫外吸收光谱在max=275nm有特征峰= 9这与2,4—戊二醇的吸收光谱相似。所以可以确定键接方式主要是头—尾结构而不是

头—头结构因为头-尾结构的五碳单元组类似于2,4-戊二醇。?头-尾结构CH2—CHOH—CH2—CHOH—

?头-头结构CH2 —CHOH—CHOH—CH2—?(二)立体异构构和结晶?有规立构的芳香族高分子有时会产生减色

效应。?结晶可能使紫外光谱发生的变化是谱带的位移和分裂。元素分析的波谱方法?第一节X射线荧光光谱?基本原理利用X射线照射样品将原子内

的某内层电子轰击出来逸入空间或成为自由电子致使该内层成为电子空穴。当其它内层电子较该内层外层的电子发生层间

窜跃进入空穴时产生荧光X射线。由该荧

光X射线的波长和强度可以测定元素的种类

和含量。X射线荧光光谱?X射线荧光光谱的优点是灵敏度高最低可以检测出106的浓度。常用于痕量元素分

析检测速度快测量一个样品的若干元素通常只要几分钟。而且对样品的结构无破坏性样品还可以用于其它分析。X射线荧光光谱?由于测得的荧光X射线的波长和强度与元素所处的化合状态无关因此该法只能用于

元素的定性和定量分析。所测定的元素的原子量必须大于铝。主要用于测定P,S, Cl, Br, I, Si, Ca, Ba, Ti, Fe, Zn, Co, Ni, Cr, K。X射线电子能谱?基本原理X射线电子能谱是利用X射线照射样品使样品中原子或者分子中受激而

发射出来测量这些电子的能量分布从而所需元素和结构方面的信息。由于该法广泛地用于化学分析所以也称为化学电

子能谱ESCAX射线电子能谱?X射线使电子从原子的某个能级发射出来这一过程为光电离。光电离服从爱因斯坦

关系式?Eb=h-Ek?Eb结合能等于电离能h入射光子的能量

Ek为射出电子的动能X射线电子能谱ESCA的能量水平图X射线电子能谱?应用?1、高分子材料的表面元素分析

?2、高分子材料的定性鉴别?

3、共聚物组成的分析电子探针

一、基本原理当一束频率为v0的单色光照射到样品上后,分子可以使入射光发生散射.大部分光只是改变方向发生散射,而光的频率仍与激发光的频率相同,这种散射称为瑞利散射;约占总散射光强度的 10-6~10-10的散射,不仅改变了光的传播方向,而且散射光的频率也改变了,不同于激发光的频率,称为拉曼散射.拉曼散射中频率减少的称为斯托克斯散射,频率增加的散射称为反斯托克斯散射,斯托克斯散射通常要比反斯托克斯散射强得多,拉曼光谱仪通常测定的大多是斯托克斯散射,也统称为拉曼散射.散射光与入射光之间的频率差v称为拉曼位移,拉曼位移与入射光频率无关,它只与散射分子本身的结构有关.拉曼散射是由于分子极化率的改变而产生的.拉曼位移取决于分子振动能及的变化,不同化学键或基团有特征的分子振动,ΔE反映了指定能级的变化,因此与之对应的拉曼位移也是特征的.这是拉曼光谱可以作为分子结构定性分析的依据.二、应用拉曼光谱技术以其信息丰富,制样简单,水的干扰小等独特的优点,在化学、材料、物理、高分子、生物、医药、地质等领域有广泛的应用.1、拉曼光谱在化学研究中的应用拉曼光谱在有机化学方面主要是用作结构鉴定和分子相互作用的手段,它与红外光谱互为补充,可以鉴别特殊的结构特征或特征基团.拉曼位移的大小、强度及拉曼峰形状是鉴定化学键、官能团的重要依据.利用偏振特性,拉曼光谱还可以作为分子异构体判断的依据.在无机化合物中金属离子和配位体间的共价键常具有拉曼活性,由此拉曼光谱可提供有关配位化合物的组成、结构和稳定性等信息.另外,许多无机化合物具有多种晶型结构,它们具有不同的拉曼活性,因此用拉曼光谱能测定和鉴别红外光谱无法完成的无机化合物的晶型结构.在催化化学中,拉曼光谱能够提供催化剂本身以及表面上物种的结构信息,还可以对催化剂制备过程进行实时研究.同时,激光拉曼光谱是研究电极/溶液界面的结构和性能的重要方法,能够在分子水平上深入研究电化学界面结构、吸附和反应等基础问题并应用于电催化、腐蚀和电镀等领域.2、拉曼光谱在高分子材料中的应用拉曼光谱可提供聚合物材料结构方面的许多重要信息.如分子结构与组成、立体规整性、结晶与去向、分子相互作用,以及表面和界面的结构等.从拉曼峰的宽度可以表征高分子材料的立体化学纯度.如无规立场试样或头-头,头-尾结构混杂的样品,拉曼峰是弱而宽,而高度有序样品具有强而尖锐的拉曼峰.研究内容包括:(1)化学结构和立构性判断:高分子中的C=C、C-C、S-S、C-S、N-N等骨架对拉曼光谱非常敏感,常用来研究高分子的化学组份和结构.(2)组分定量分析:拉曼散射强度与高分子的浓度成线性关系,给高分子组分含量分析带来方便.(3)晶相与无定形相的表征以及聚合物结晶过程和结晶度的监测.(4)动力学过程研究:伴随高分子反应的动力学过程如聚合、裂解、水解和结晶等.相应的拉曼光谱某些特征谱带会有强度的改变.(5)高分子取向研究:高分子链的各向异性必然带来对光散射的各向异性,测量分子的拉曼带退偏比可以得到分子构型或构象等方面的重要信息.(6)聚合物共混物的相容性以及分子相互作用研究.(7)复合材料应力松弛和应变过程的监测.(8)聚合反应过程和聚合物固化过程监控.3、拉曼光谱技术在材料科学研究中的应用拉曼光谱在材料科学中是物质结构研究的有力工具,在相组成界面、晶界等课题中可以做很多工作.包括:(1)薄膜结构材料拉曼研究:拉曼光谱已成CVD(化学气相沉积法)制备薄膜的检测和鉴定手段.拉曼可以研究单、多、微和非晶硅结构以及硼化非晶硅、氢化非晶硅、金刚石、类金刚石等层状薄膜的结构.(2)超晶格材料研究:可通过测量超晶格中的应变层的拉曼频移计算出应变层的应力,根据拉曼峰的对称性,知道晶格的完整性.(3)半导体材料研究:拉曼光谱可测出经离子注入后的半导体损伤分布,可测出半磁半导体的组分,外延层的质量,外延层混品的组分载流子浓度.(4)耐高温材料的相结构拉曼研究.(5)全碳分子的拉曼研究.(6)纳米材料的量子尺寸效应研究.4、拉曼光谱在生物学研究中的应用拉曼光谱是研究生物大分子的有力手段,由于水的拉曼光谱很弱、谱图又很简单,故拉曼光谱可以在接近自然状态、活性状态下来研究生物大分子的结构及其变化.生物大分子的拉曼光谱可以同时得到许多宝贵的信息:(1)蛋白质二级结构:α-螺旋、β-折叠、无规卷曲及β-回转(2)蛋白质主链构像:酰胺Ⅰ、Ⅲ,C-C、C-N伸缩振动(3)蛋白质侧链构像:苯丙氨酸、酪氨酸、色氨酸的侧链和后二者的构像及存在形式随其微环境的变化(4)对构像变化敏感的羧基、巯基、S-S、C-S构像变化(5)生物膜的脂肪酸碳氢链旋转异构现象.(6)DNA分子结构以及和DNA与其他分子间的作用.(7)研究脂类和生物膜的相互作用、结构、组分等.(8)对生物膜中蛋白质与脂质相互作用提供重要信息.5、拉曼光谱在中草药研究中的应用各种中草药因所含化学成分的不同而反映出拉曼光谱的差异,拉曼光谱在中草药研究中的应用包括:(1)中草药化学成分分析高效薄层色谱(TLC)能对中草药进行有效分离但无法获得各组份化合物的结构信息,而表面增强拉曼光谱(SERS)具有峰形窄、灵敏度高、选择性好的优点,可对中草药化学成分进行高灵敏度的检测.利用TLC的分离技术和SERS的指纹性鉴定结合,是一种在TLC原位分析中草药成分的新方法.(2)中草药的无损鉴别由于拉曼光谱分析,无需破坏样品,因此能对中草药样品进行无损鉴别,这对名贵中中草药的研究特别重要.(3)中草药的稳定性研究利用拉曼光谱动态跟踪中草药的变质过程,这对中草药的稳定性预测、监控药材的质量具有直接的指导作用.(4)中药的优化对于中草药及中成药和复方这一复杂的混合物体系,不需任何成分分离提取直接与细菌和细胞作用,利用拉曼光谱无损采集细菌和细胞的光谱图,观察细菌和细胞的损伤程度,研究其药理作用,并进行中药材、中成药和方剂的优化研究.6、拉曼光谱技术在宝石研究中的应用拉曼光谱技术已被成功地应用于宝石学研究和宝62616964757a686964616fe59b9ee7ad9431333339663264石鉴定领域.拉曼光谱技术可以准确地鉴定宝石内部的包裹体,提供宝石的成因及产地信息,并且可以有效、快速、无损和准确地鉴定宝石的类别--天然宝石、人工合成宝石和优化处理宝石.(1)拉曼光谱在宝石包裹体研究中的应用拉曼光谱可以用于宝石包裹体化学成分的定性、定量检测,利用拉曼光谱技术研究矿物内的包裹体特征,可以获得有关宝石矿物的成因及产地的信息.(2)拉曼光谱在宝石鉴定中的应用拉曼光谱测试的微区可达1-2um,在宝石鉴定中具有明显的优势,能够探测宝石极其微小的杂质、显微内含物和人工掺杂物,且能满足宝石鉴定所必须的无损、快速的要求.另外,拉曼显微镜的共聚焦设计(confoal)可以实现在不破坏样品的情况下对样品进行不同深度的探测而同时完全排除其他深度样品的干扰信息,从而获得不同深度样品的真实信息,这在分析多层材料时相当有用.共焦显微拉曼光谱技术有很好的空间分辨率,从而可以获得界面过程中物种分子变化情况、相应的物种分布、物种分子在界面不同区域的吸附取向等追问哪里有卖拉曼光谱仪?,当一束频率为v0的单色光照射到样品上后,分子可以使入射光发生散射.大部分光只是改变方向发生散射,而光的频率仍与激发光的频率相同,这种散射称为瑞利散射;约占总散射光强度的 10-6~10-10的散射,不仅改变了光的传播方向,而且散射光的频率也改变了,不同于激发光的频率,称为拉曼散射.拉曼散射中频率减少的称为斯托克斯散射,频率增加的散射称为反斯托克斯散射,斯托克斯散射通常要比反斯托克斯散射强得多,拉曼光谱仪通常测定的大多是斯托克斯散射,也统称为拉曼散射.拉曼散射光谱具有以下明显的特征:a.拉曼散射谱线的波数虽然随入射光的波数而不同,但对同一样品,同一拉曼谱线的位移△v~与入射光的波长无关,只和636f707962616964757a686964616f31333365643661样品的振动转动能级有关;b. 在以波数为变量的拉曼光谱图上,斯托克斯线和反斯托克斯线对称地分布在瑞利散射线两侧, 这是由于在上述两种情况下分别相应于得到或失去了一个振动量子的能量。c. 一般情况下,斯托克斯线比反斯托克斯线的强度大。这是由于Boltzmann分布,处于振动基态上的粒子数远大于处于振动激发态上的粒子数。简单解释:按照波尔兹曼分布律,处于激发态 Ei的分子数Ni与处于正常态E0分子数N0之比是:Ni/N0=(gi/go) ×exp(-Ei-E0)/kT其中g为该状态下的简并度,对于振动态gi=g0=1,而Ei-E0>>kT所以,Ni<<N0 。可以解释:温度升高,反斯托克斯线的强度迅速增大,斯托克斯线强度变化不大转动能级中,Ej=J(J+1)h2/2I所以,Ei-E0=h2/I<<kT 由于较低和较高的转动态都有显著的布居,所以小拉曼位移两组谱线(反斯托克斯线,斯托克斯线)强度差不多。本回答被网友采纳内容来自www.book6789.com请勿采集。

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